Casimir效应是相距微纳米的两物体之间的相互作用,是一种源于物体边界附近的电磁场零点能涨落的宏观量子现象。该效应可细分为静态Casimir效应、动态Casimir效应和Casimir-Polder力。动态Casimir效应是真空中量子场边界条件发生变化导致系统中虚量子涨落转化为实光子对的现象。由于该光子对在实验中表现出了量子失协、量子纠缠、量子导引等量子特性,因此动态Casimir效应被认为是一种重要的量子技术资源,如量子计量、量子密码学等。Casimir-Polder力是中性可极化粒子与物体之间的长程相互作用。受原子的初态、导体板的材料性质、介质等因素的影响,Casimir-Polder力可以是吸引力也可以是排斥力。因此,Casimir-Polder力在微机械系统中的研究和应用被广泛关注。在本文中,我们研究了动态Casimir效应中量子关联的耗散演化,并研究了不同初态的二能级原子与含有电介质的一维输出耦合腔之间的动态Casimir-Polder力。具体研究内容如下:首先,基于产生动态Casimir效应的超导电路实验装置,本文研究了温度为4K的热库环境下,动态Casimir效应中的量子纠缠和高斯干涉功率。首先通过耗散演化主方程推导出动态Casimir效应耗散演化的具体表达式,根据该表达式得到具体形式的Peres-Horodecki Separability（PHS）判据和高斯干涉功率。然后采用PHS判据判断系统在不同条件下的状态是否处于纠缠态,并分析了各种参数对纠缠的影响。最后利用高斯干涉功率分析了系统在不同参数条件下的非经典特征。通过两者之间的对比,我们发现纠缠对于耗散非常脆弱,而耗散对高斯干涉功率的影响相对较小。其次,在上述工作的基础上,我们研究了热平衡环境下动态Casimir效应中的Einstein-Podolsky-Rosen（EPR）导引和隐形传态保真度。在研究过程中,考虑了两个环境,一个是产生动态Casimir效应的样品环境,另一个是与样品环境耦合的传输线,即热库环境。在热库环境温度与样品环境温度相同的条件下,我们讨论了温度、失谐、驱动振幅及阻尼作用对退相干的影响。结果发现EPR导引和保真度在低温下损失较慢,驱动振幅对EPR导引没有影响,失谐和非对称的阻尼对EPR定向导引的影响较大。在热库环境温度远远高于样品环境温度的条件下,我们发现EPR导引和保真度对不同程度的非对称热噪声的敏感度不同。因此选择合适的非对称噪声信道对保护EPR定向导引非常重要。另外,通过EPR导引和保真度之间的对比,我们得到了该系统中更适合用于量子隐形传态的定向导引,并发现双向可操纵态永远适用于量子隐形传态。最后,本文研究了不同初态的二能级原子与含有电介质的一维输出耦合腔（介质腔）之间的动态Casimir-Polder力。我们利用微扰理论计算出叠加态原子与介质腔之间动态能移的解析表达式。在此基础上,分别得到了基态和激发态原子与介质腔之间的动态Casimir-Polder力,并通过数值分析对两者进行了比较。结果表明,在往返时间前,基态和激发态原子在介质腔中的Casimir-Polder力大小相等,性质（吸引或排斥）相反;在往返时间后,激发态原子的力比基态约大三个数量级。另外,激发态原子在介质腔中的Casimir-Polder力随原子所处位置呈振荡行为,且腔中存在多个Casimir-Polder力为零的平衡位置。然后我们得到了不同初态原子与介质腔之间相互作用力的含时表达式,讨论了相互作用力与位置的关系以及相对介电常数和原子跃迁频率对平衡位置的影响,并分析了相互作用力与原子初态的关系。结果表明,叠加态原子与位置的关系和激发态原子类似,且平衡位置主要受相对介电常数和原子跃迁频率的影响。另外,通过选择合适的初态,也能使原子与介质腔之间的相互作用力为零。因此,我们可以通过改变原子位置、电介质、原子跃迁频率以及原子初态来控制或者消除Casimir-Polder力在实验上和器件中的影响。