对于双组分混合液体而言，通常其表面张力是温度和浓度的函数，当自由界面上的温度和浓度不均匀时，会产生表面张力的不均匀，从而驱动流体运动，这种流动称为热-溶质毛细对流。耦合热-溶质毛细对流过程广泛存在于晶体的生长、半导体的制备、合金的凝固和混合工质的相变传热等工程技术领域。为了了解环形液池内耦合热-溶质毛细对流的转变特征，本文建立了环形液池内耦合热-溶质毛细对流的物理数学模型，采用有限容积法进行了二维数值模拟。假定液池底部和自由表面绝热，自由界面无变形，内、外壁分别维持恒定的温度和浓度，忽略Soret效应和Dufour效应的影响，且热毛细力和溶质毛细力大小相等、方向相反。通过数值模拟得到了环形液池内耦合热-溶质毛细对流失稳的临界条件，并对耦合热-溶质毛细对流失稳机理进行了分析。结果表明：（1）当毛细Reynolds（Re）数较小时，热-溶质毛细对流处于稳定状态，半径比、深宽比和普朗特数的增大会使流动增强。（2）当Re数超过某一临界值时，稳态的热-溶质毛细对流会转变为非稳态流动，不同Re数下径向速度的振幅满足关系式：A2=0.0015·(Re Recri)，其中Recri为临界雷诺数，说明环形液池内流态从稳态到非稳态的转变为霍普夫分岔。（3）随着深宽比、半径比和普朗特数的增加，流动更容易失稳。（4）当刘易斯数大于1时，临界毛细雷诺数随着刘易斯数的增大而减小；而当刘易斯数小于1时，临界毛细雷诺数随着刘易斯数的增大而增大。（5）热-溶质毛细对流的失稳机理为：当刘易斯数大于1时，在液池局部热Marangoni效应相对质Marangoni效应响应速度要快，热毛细力占据主导地位，溶质毛细力处于次要地位，因而首先是热毛细力克服粘性力驱使顺时针流胞从内向外运动。反之，当刘易斯数小于1时，溶质毛细力克服粘性力驱使逆时针流胞从外向内运动。