小波构造是小波分析研究的核心问题之一.紧支撑小波和带限小波是两类重要小波，近年来引起了众多数学工作者和工程领域专家的关注.到目前为止，一维带限小波的研究取得了丰硕的成果，而关于高维带限小波方面的研究结果是零碎的，这是由一般伸缩矩阵对应格点集的几何性质的复杂性所致。　　1996年，Hernandez，Wang，Weiss在文献[19]中刻划了傅里叶变换支撑范围包含于[-4/3，-1/3]∪[1/3，4/3]的小波，并证明了这类小波是MRA小波MRA小波在应用方面有许多优越性.因此，可以说上述支撑范围[-4/3，-1/3]∪[1/3，4/3]是最优的。　　一个自然的问题是高维情况类似的结论是否成立.众所周知，行列式绝对值为2的二阶伸缩矩阵按整相似可分为六类，因此联系这种矩阵的小波的研究归结为联系六个伸缩矩阵的小波.本文研究联系伸缩矩阵M：(111-1)，(0-210)的带限小波.我们建立了类似于文献[19]中的结论.给出了小波傅里叶变换的支撑范围，刻划了傅里叶变换支撑在此范围内的小波，并证明了此类小波是MRA小波。　　本文主要结果如下：　　定理2.2.1.设M=(111-1)，ψ∈L2(R2)并且b=｜ψ｜的支撑包含于集合{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤2c，｜ξ1+ξ2｜≤1}＼{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤c，｜ξ1+ξ2｜≤1/2}，其中1/4≤c≤1/3.那么ψ是一个M-小波当且仅当：(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(V)，(vi)，其中(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(V)，(vi)见本论文第2章定理2.2.1。　　定理2.2.2.设M=(111-1)，ψ∈L2(R2)并且b=｜ψ｜的支撑包含于集合{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤2c，｜ξ1+ξ2｜≤1}＼{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤c，｜ξ1+ξ2｜≤1/2}，其中1/3≤c≤1/2.那么ψ是一个M-小波当且仅当：(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(v)，(vi)，其中(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(v)，(vi)见本论文第2章定理2.2.2。　　定理2.2.3.设(0-210)，ψ∈L2(R2)并且易b=｜ψ｜的支撑包含于集合{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤1，｜ξ2｜≤2c}＼{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤1/2，｜ξ2｜≤c}，其中1/4≤c≤1/3.那么ψ是一个M-小波当且仅当：(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(v)，(vi)，其中(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(v)，(vi)见本论文第2章定理2.2.3。　　定理2.2.4.设M=(0-210)，ψ∈L2(R2)并且b=｜ψ｜的支撑包含于集合{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤1，｜ξ2｜≤2c}＼{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤1/2，｜ξ2｜≤c}，其中1/3≤c≤1/2.那么ψ是一个M-小波当且仅当：(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(v)，(vi)，其中(i)，(ⅱ)，(iii)，(iv)，(v)，(vi)见本论文第2章定理2.2.4。　　定理3.2.1.设M=(111-1)，ψ∈L2(R2)并且函数b=｜ψ｜的支撑包含于集合{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤2c，｜ξ1+ξ2｜≤1}{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤c，｜ξ1+ξ2｜≤1/2}，其中1/4≤c≤1/2.如果ψ是一标准正交小波，那么ψ一定是一个MRA小波。　　定理3.2.2.设M=(0-210)，ψ∈L2(R2)并且函数b=｜ψ｜的支撑包含于集合{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤1，｜ξ2｜≤2c}{(ξ1，ξ2)T：｜ξ1｜≤1/2，｜ξ2｜≤c}，其中1/4≤c≤1/2.如果ψ是一标准正交小波，那么ψ一定是一个MRA小波。