【摘 要】
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强子之间的相互作用以及新强子态的性质及其内部结构一直是强相互作用领域的重要研究对象。量子色动力学（QCD）作为描述强相互作用的基本理论已被人们普遍接受,但鉴于其自身面临的困难,在实际运用中人们往往借助各种模型和低能有效理论。作为低能有效场论方法,手征微扰论在研究低能强子物理方而获得了很大的成功,很好地解释了Goldstonc玻色子（π、K、η）之间的相互作用。然而由十该方法是基于对介子动量和夸克质
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强子之间的相互作用以及新强子态的性质及其内部结构一直是强相互作用领域的重要研究对象。量子色动力学（QCD）作为描述强相互作用的基本理论已被人们普遍接受,但鉴于其自身面临的困难,在实际运用中人们往往借助各种模型和低能有效理论。作为低能有效场论方法,手征微扰论在研究低能强子物理方而获得了很大的成功,很好地解释了Goldstonc玻色子（π、K、η）之间的相互作用。然而由十该方法是基于对介子动量和夸克质量的微扰展开,因此它并不能用来描述共振态。手征幺正方法扩充了手征微扰论的使用范围,它是从手征微扰论得到的振幅出发,利用代数化的B-S方程求和无穷多的S道散射的圈图,从而使得到的振幅满足幺正性。手征幺正方法已经被成功地运用到介子-介子散射和介子-重子散射中,得到与实验数据符合相当好的动力学产生态,还预言了在实验上可能被发现的新粒子。本论文将手征幺正方法用于到研究带粲数的矢量介子-赝标介子S波散射以及轻矢量介子-粲重子S波散射。从最低价手征拉氏量出发,通过计算最低价散射振幅,并利用代数化的B-S方程得到总幺正化散射振幅,然后在合适黎曼面上寻找具有物理意义的极点,这就是我们所说的产生态（束缚态或共振态）,从中得到共振态（束缚态）的质量和宽度,并计算出动力学产生态与各反应道的耦合常数,从而得到产生态的衰变性质。我们采用维数正化方法处理单圈图传播子的发散问题,并结合三动量截断法来确定减除常数a（μ）,而我们取定重整化标度μ=1000MeV,这样计算中的唯一可调参数是减除常数α（μ）。此外,为了考察参数的不同取值对计算结果的影响,我们在计算中给出减除常数比较大的变化范围。结果表明,计算结果对参数的取值并不是很敏感。在I=1/2,S=0,C=1扇区,考虑了D*π、D*η、Ds*K、ρD、ωD、K*Ds这六个耦合道的S波散射,动力学产生了三个D1介子：D1（1）（2250）（Mt≠0=2259.36MeV,Γt≠0=185.31MeV:Mt=0=2248.92MeV,Γt=0=152.66MeV）、D1（2）（2520）（Mt≠0= 2496.75MeV,Γt≠0=107.90MeV；Mt=0=2539.20MeV,Γt=0=0.30MeV）、D1（3）（2610） （Mt≠0=2611.92MeV,Γt≠0=78.90MeV:Mt=0=2614.87MeV.Γt=0=44.04MeV）。这三个D1产生态是我们预言出来的,其质量与实验上已观测到的D1质量并不一致,但与文献[44]关于D*π共振态的预言相一致。此外我们还比较了用来描述矢量介子-赝标介子相互作用的两套拉氏量的结果,其中的一套拉氏量通过交换矢量介子实现VP→VP的相互作用,这时就会有t道的贡献；另一套拉氏量则是直接相互作用（contact interaction）,没有t道的贡献,总的来说t道的存在使得产生态的宽度增大了。我们期待未来较大统计量的实验可以检验我们对轴矢量介子D1的预言。在I=1/2,S=-1,C=1扇区的轻矢量介子-粲重子S波散射中,动力学产生两个JP=1/2-或3/2-的三。重子：Ξc（1）（3100）（M=3105.68MeV,Γ=6.74MeV）.Ξc（2）（3250） （M=3250.45MeV,Γ=16.92MeV）。从质量和宽度上看,我们预言的Ξc（1）（3100）与实验上观测到的三c（3123）相一致,理论计算出的产生态Ξc（1）（3100）是K*Λc的束缚态,它可以通过辐射衰变到Λc+Kπ,与实验上在Λc+ K-π+的不变质量谱发现Ξc（3123）相致,因此我们可以认定产生态Ξc（1）（3100）就是Ξc（3123）。我们还预言了另外四个Ξc重了,Ξc（2）（3250）、Ξc（3）（3200）、Ξc（4）（3300）、Ξc（5）（3510）,并给出它们的质量、宽度及可能的衰变模式。
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