两分量旋转玻色-爱因斯坦凝聚体的基态结构中除了传统的三角涡旋晶格外,还具有其它丰富多样的涡旋相,这些不同的涡旋晶格排列,导致了花样繁多的自旋纹理。玻色-爱因斯坦凝聚体中自旋轨道耦合的实现,为我们研究冷原子物理开辟了新的路径。本文研究处在旋转或者自旋轨道耦合作用下的两分量玻色-爱因斯坦凝聚体的基态涡旋结构及自旋纹理。这些结构极大的丰富了玻色-爱因斯坦凝聚体的基态相。　　首先,我们研究处在谐振子势阱中的组分间强排斥相互作用的两分量旋转玻色-爱因斯坦凝聚体的基态性质。由于组分间强烈的排斥作用,两组分出现背离,并形成了类似于贝壳状的旋滴,对称地分布在势阱中且只有极少的空间重叠。将系统投影到赝自旋空间,两个旋滴形成两个自旋畴,在两分量的界面上形成了自旋畴壁。当旋转角频率不为零时,自旋在x-y平面的旋转对称性被破坏,自旋畴壁形成了复杂的周期性的自旋纹理。我们研究了自旋畴壁与旋转角频率的关系,并在基于自旋畴壁携带拓扑荷的前提下给出了涡旋个数,拓扑荷以及单粒子平均角动量的关系,将费曼规则推广为更一般的情况。　　其次,我们研究了处在环形势阱中的旋转两分量玻色-爱因斯坦凝聚体的基态性质。对于两分量为混合态的凝聚体,我们通过托马斯-费米近似对基态进行了分类。将数值计算与解析近似得到的结果进行了比较,二者吻合的很好。对于两分量为相分离态的凝聚体,在两分量粒子数严重不平衡的极限下,我们仍采用托马斯-费米近似对基态进行了分类,并通过数值计算研究了这些基态所对应的自旋纹理。令人兴奋的是,我们发现了一种在谐振子势阱中无法实现的自旋纹理并称之为:同轴双环斯格明子。这种拓扑激发的出现极大的丰富了两分量BEC的基态相。　　最后,我们研究了零动量耦合诱导的赝自旋-1/2 Rashba自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体基态的转变。在弱谐振子束缚下,零动量耦合诱导了条纹相动量分布的不平衡,从而导致密度条纹振幅的减小。当零动量耦合强度大于某一临界值时,凝聚体基态实现了从条纹相到平面波相的转变。此外,零动量耦合还可以实现基态从自旋极化零动量相到平面波相的转变。在强谐振子束缚下,凝聚体基态通常表现为涡旋晶格相,其基态波函数可看作n个单粒子基态的叠加,其中n=3,4,6。这些涡旋晶格相的不同的动量分布,将会导致不同的涡旋晶格排列。我们以n=3为例研究零动量耦合对涡旋晶格相的影响。当零动量耦合的有效拉比频率取正值时,通过增加零动量耦合强度,凝聚体实现了从涡旋晶格相到无涡晶格相再到平面波相的转变。当有效拉比频率取负值时,凝聚体实现了从涡旋晶格相到条纹相再到平面波相的转变。