自旋不对称度是强子自旋物理领域内的一个热点问题.历史上在很长一段时间内，在强子物理学领域，人们认为在高能过程中的横向自旋不对称度是可以忽略的.但是，近二十年以来，随着理论和实验研究的深入，人们发现，自旋不对称度在高能强子反应中十分重要.对自旋不对称度的研究，能够帮助我们发掘强子中夸克自旋轨道关联的更多信息，深入理解强子内部非平庸的自旋味道结构.我们从众多描述强子结构的方案中选取横动量依赖的部分子分布函数来研究.横动量依赖的部分子分布函数是在普通的部分子分布函数的基础上，在动量空间内由一维向三维的自然推广，其展现了强子结构的完整三维图像，我们也可以称其为三维部分子分布函数.从深度非弹性散射的微分散射截面出发，可以定义描述强子结构的夸克-夸克关联矩阵.考虑到夸克的横动量，夸克-夸克关联矩阵可以以Dirac矩阵为基底做展开，展开系数即所谓的横动量依赖的部分子分布函数.在领头扭度，共有八个横动量依赖的部分子分布函数.这些分布函数代表了在某种极化态的强子中发现某种极化态的夸克的几率.横动量依赖的部分子分布函数有着不同的手征性和时间反演性质.　　由于强子结构的非微扰特性，我们从唯象模型出发，对问题做一定的简化，可以计算横动量依赖的部分子分布函数.我们在光锥夸克-双夸克模型中，通过引入Melosh-Wigner转动，计算了质子的时间反演为偶的横动量依赖的部分子分布函数.而在MIT口袋模型中，我们考虑到保持夸克-夸克关联矩阵在定域规范变换下不变的Wilson线，将其做“单胶子交换”近似和eikonal近似，计算得到π介子的Boer-Mulders函数.　　横动量依赖的分布函数可以被用来解释自旋不对称度.从另一个方面来讲，我们可以通过自旋不对称度测量横动量依赖的部分子分布函数.我们先考察了带电π介子产生的半单举深度非弹性散射中相关的自旋不对称度，并与已有的初步实验数据做比较.其次我们考察了质子-反质子Drell-Yan过程中的双自旋不对称度，以及质子-质子Drell-Yan过程中的单自旋不对称度.运用前面模型计算的结果，结合由实验数据提取出来的分布函数，可以计算这些自旋不对称度.结合FAIR,RHIC,J-PARC，E906，NICA等实验的运动学区域，我们对实验作出了预言，以期未来的实验可以检验我们的预言，丰富我们对核子自旋味道结构的理解.