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概念设计已基本完成的托卡马克装置中国聚变工程实验堆(Chinese Fusion Engineering Test Reactor,CFETR)基于国际热核聚变实验反应堆(International Thermonuclear Experimental Reactor,ITER)的相关物理和工程技术基础上,将获得长脉冲和氚自持燃烧的稳态运行。在托卡马克燃烧等离子体中,氘氚聚变反应将产生大量的能量在3.5MeV左右的高能α粒子,这些粒子必须在磁场中约束足够长的时间,以对本底氘氚等离子体进行加热从而实现等离子体的自持燃烧,慢化后的α粒子自身能量较低则需排出装置以免稀释燃料,即所谓的排灰问题。在这个过程中,高能α粒子的大量损失将会直接削弱等离子体的自持燃烧并且会直接损伤面向等离子体的组件。因此,研究高能α粒子的输运和损失机制对于未来聚变堆的燃烧控制、自持加热及排灰等有着重要意义。磁流体动力学(magnetohydrodynamic,MHD)不稳定性例如低频磁扰动以及高频的阿尔芬波都可以引起高能离子的输运的改变进而导致强烈的局部损失。本文采用基于单粒子轨道理论的Hamilton导心代码ORBIT和阿尔芬本征值计算代码AMC(Alfvén Mode Code,AMC),结合高能离子初始分布以及平衡程序CORSICA给出的CFETR的平衡位形,基于蒙特卡罗方法和无碰撞模型,模拟研究了在无磁扰动、低频MHD磁扰动、高频阿尔芬本征模扰动和波纹磁场条件下高能α粒子的输运和损失情况。本文结论如下:1.针对CFETR的正常磁剪切平衡位形,采用测试粒子模拟方法,研究了存在MHD低频(2,1)模磁扰动条件下CFETR聚变产物高能α粒子的损失规律。模拟结果表明:在无磁扰动时,α粒子的损失率很低,但在有磁扰动时,α粒子与(2,1)模发生了强烈的相互作用,α粒子的损失率随着(2,1)模磁扰动幅值的增大而显著增大,且损失的α粒子的初始位置主要集中在(2,1)模中心位置附近。此外,初始位置分布在靠近磁轴芯部区域的粒子没有损失,所有损失的α粒子几乎都是从等离子体赤道面以下飞出。2.通过本征计算代码AMC,结合CFETR三种不同的磁场位形以及有关平衡条件,计算了不同位形下的确定环向模数n情况下的阿尔芬本征模,正常磁剪切位形下高能α粒子与TAE模发生了共振相互作用,使得高能离子出现随机性运动,在CFETR正常磁剪切下n=1,m=1-5存在的TAE模扰动下高能α粒子损失约为0.93%。而对于反剪切位形下,n=1,m=2-5存在的TAE模扰动引起的高能α粒子损失在3.05%左右。3.结合高能α粒子的初始分布模型,分析计算了CFETR中在较为平缓的高能α粒子分布情况下的波纹损失,正常磁剪切下,高能α粒子波纹损失约为0.5%,而反磁剪切情况下高能α粒子波纹损失比较大,约为1.7%。