1911年卢瑟福等人通过α粒子与金原子核的散射实验提出了原子的核式模型。此后,物理学家们总是利用散射过程来研究物质的内部结构。1969年SLAC-MIT电子-质子高能散射实验表明质子是由许多类点粒子(部分子)组成的复合粒子。部分子即为夸克和胶子。之后,费曼引入了一个唯象的物理量—“部分子分布函数”来描述高能散射过程中核子呈现的性质。从那以后,许多理论和实验小组致力于部分子分布函数的研究,使我们对核子中部分子分布函数的认识越来越完善。比较著名的研究小组有GJR小组、MSTW小组和CTEQ小组。但是,这三个小组根据全局分析得到的胶子和海夸克的分布函数存在很大差别,说明人们对核子中胶子和海夸克的分布函数的认识还远未清晰。在量子色动力学中,著名的DGLAP方程描写了部分子的动力学演化。根据DGLAP方程的演化,由于部分子的不断辐射,小x区域的胶子密度会越来越大,最终会导致散射截面幺正性的破坏。从该角度考虑,DGLAP演化方程必须添加高扭度项(遮蔽项和反遮蔽项)。目前,对DGLAP方程进行高扭度修正的演化方程有GLR-MQ和ZRS方程。在本文中,我们主要使用ZRS方程讨论高扭度效应。在上个世纪90年代初,欧洲核子研究中心(CERN)的New Muon Collab-oration (NMC)领导的μ子与核子的深度非弹性散射实验首次发现核子中的轻海夸克是不对称的。而根据微扰QCD的演化,核子中u和d的差别不会超过1%。这种不对称产生的原因人们到现在还不清楚,本文中我们也对此进行了探讨。在本文中我们主要做了以下几点工作：1、我们对几个著名小组的部分子分布函数(GJR08LO、MSTW2008LO(?)CTE-Q6L1)进行了仔细的分析和比较,发现在小x区域它们的海夸克和胶子的分布的差别非常明显。因此,这就有待于将来更广动力学区域更加精确的实验数据来鉴别它们。2、我们分析了高扭度效应对部分子分布函数的影响,并分别讨论了遮蔽效应和反遮蔽效应的贡献。3、我们详细计算了不同部分子所占有的核子的动量。发现不同的研究小组给出的动量分配差异明显。我们还比较了不同分布函数给出的质子的电磁结构函数F2p和纵向结构函数FL,并计算了考虑高扭度效应以后的结果,发现在实验的误差范围之内,它们都可以解释实验数据。4、核子中轻夸克海的不对称性引起了人们高度的研究兴趣。我们计算了扭度-4传统部分子分布函数HT-ZRS,发现它要比GJR08L0和GJR08NLO更能符合现有的d/u的实验数据。