【摘 要】
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利用X射线二极管(XRD),实验上测量了毛细管放电激励下类氖氩46.9nm软X光激光的尖峰信号。改变主脉冲电流的上升沿,我们观察了上升沿对激光尖峰信号的影响。我们定义主脉冲放电电流起始点到激光尖峰出现的时间间隔为激光产生时间。实验结果表明,激光产生时间约为40ns并且不随上升沿的减小而减小。当气压为12Pa时激光尖峰产生于背景光的峰值附近,根据理论,激光尖峰产生于等离子体箍缩的停滞阶段,该时刻对保
【机 构】
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哈尔滨工业大学可调谐激光技术国家级重点实验室,哈尔滨 150001,中国
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利用X射线二极管(XRD),实验上测量了毛细管放电激励下类氖氩46.9nm软X光激光的尖峰信号。改变主脉冲电流的上升沿,我们观察了上升沿对激光尖峰信号的影响。我们定义主脉冲放电电流起始点到激光尖峰出现的时间间隔为激光产生时间。实验结果表明,激光产生时间约为40ns并且不随上升沿的减小而减小。当气压为12Pa时激光尖峰产生于背景光的峰值附近,根据理论,激光尖峰产生于等离子体箍缩的停滞阶段,该时刻对保持等离子体的稳定性、提高激光的能量转换效率非常有利。
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建筑物的门厅是进入建筑物的必经之地,其空气品质对整个建筑物的影响远远超出了它的面积在建筑物中的比重,因此门厅的空调效果直接影响了人员对建筑物的评价和印象,而门厅大都层高较高,面积较大,空调系统的设计能否达到预期要求,也成为业主极为担心的问题。本文从英国引进FLOVENT计算流体动力学软件,对门厅进行了模拟，以避免损失。
利用阶梯型四能级系统中的电磁感应透明特性,我们提出了一实现高转换效率四波混频场的方案。研究发现：中间两能级之间的强耦合场诱导的电磁感应透明改变了信号场的传播特性,从而实现了高效率四波混频场的产生。本文提出的模型非常简单,不需要引入附加的能级或场即可以实现较高的转换效率。
根据形式散射理论,得到了周期量级超短激光脉冲中原子阈上电离产生的光电子的角分布的标度定律,并与长脉冲条件下光电子角分布的标度定律做了比较。我们通过理论分析和数值模拟验证了标度定律,并提出了可能的实验验证方法。
本文从理论上论证了一种简洁的、利用平板靶x射线激光输出对称性的反射率测量方法.该方法实验布局简单,并可直接利用平场光栅谱仪接受到的光强比值来得出反射率.在千分之一精度的条件下,通过计算得到了该方法对不同波长x射线激光在不同电子密度下的适用条件,并进一步给出了该方法的适用范围。
研究了近等间距阶梯型三能级原子系统中自发辐射诱导相干对探测光吸收和增益特性的影响。结果发现,由于自发辐射诱导相干的影响,在非相干泵浦速率很小的情况下,共振点处没有出现电磁感应透明,而是无反转增益得到了显著的增强。
我们实验研究了单个聚焦的飞秒激光脉冲在石英玻璃体内诱导的等离子体丝与脉冲能量和聚焦深度的关系。发现在较高脉冲能量下聚焦在靠近出射面附近(样品厚6mm)的时候等离子体丝的总长度达瑞利范围的几十倍,且能出现多达七段丝的结构。而同样能量下将聚焦往入射面移动时,丝的总长度和段数逐渐减少。同一聚焦位置随着能量降低,丝的长度和段数也都逐渐减少。我们发现了紧聚焦情况下球差拓展了激光脉冲与样品的非线性作用范围,与
本文实验研究了高强度飞秒激光脉冲在正常色散材料中的脉冲自压缩现象,并比较了圆偏振光和线偏振光在材料中的脉冲自压缩效应。
在行波泵浦概念的基础上,李儒新等人提出了纵向泵浦的实验方案。本文中通过对纵向泵浦激光在平板靶等离子体中传播时折射和吸收的研究发现,激光能量在等离子体中沿着激光传播方向指数衰减,传播长度随着电子密度敏感变化,同时电子密度梯度在获得最大的传播长度上扮演了重要的角色。等离子体吸收和激光等离子体密度梯度产生的折射效应带来的激光能量的迅速衰减影响了X射线激光的增益长度,组合透镜列阵的提出,可以有效地提高纵向
高功率飞秒激光脉冲的腔外压缩是获得阿秒脉冲驱动源的必要手段.我们实验研究了飞秒脉冲经过单个和级联的块状材料后的频谱展宽和色散补偿压缩现象.能量为0.3mJ,脉宽50fs的激光脉冲经过聚焦后入射到置于焦点前后的两块BK7玻璃片上,由于飞秒脉冲在玻璃材料里的非线性作用,出射光谱展宽到接近50nm.经过棱镜对的色散补偿装置后,输出脉冲的为19fs,能量为0.11mJ,并且具有很好的时域包络.
强飞秒激光驱动的原子的高次谐波过程可以产生单个的阿秒脉冲或者包含有两个或多个脉冲的阿秒序列,这依赖于驱动激光的脉冲宽度和载波相位。虽然阿秒脉冲光谱中包含有脉冲个数的信息,但要想确定阿秒序列中脉冲的个数还需要更多的证明。当前用于测量阿秒脉冲宽度的方法大多基于基频光辅助原子的XUV光电离。本文中,我们采用由高强度的近红外激光和其倍频光组成的双色激光场作为XUV光电离过程的辅助激光。数值模拟结果表明双色